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Hasta un tiempo adimensional de 2 x 105 la solución es una línea recta en papel semilog y corresponde a la aproximación logarítmica de la solución de la línea fuente. Luego existe una transmisión de muy corta duración en este caso y la cual depende de la posición del pozo en el área de drenaje (área de yacimiento). Finalmente la solución se vuelve una curva ascendente que corresponde a un flujo semicontinuo (la presión es una función lineal del tiempo). (Ecuación (2-6)). (Sabet – Página 404). Yacimiento cerrado.

Empíricamente se ha demostrado que en un pozo de radio finito, rD = 1, y para CD = 0 y S = 0 a tiempos de de flujo muy pequeños (a los pocos segundos) se alcanza la condición de tD/rD = 25. 4. Para tD/rD > 25 la Solución de la Línea Fuente puede ser aproximada por: PD = ⎞ 1 ⎛⎜ ⎛ t D ⎞ ln⎜⎜ 2 ⎟⎟ + 0,81⎟ ⎟ 2 ⎜⎝ ⎝ rD ⎠ ⎠ (2-31) 5. Como consecuencia de 3 y 4 un pozo de radio finito, rD = 1 produciendo a tasa de flujo constante con CD = 0 y S = 0, puede ser modelado para tiempos prácticos reales de flujo por la aprobación logarítmica de la Solución de la Línea Fuente.

6qBµ ⎡ ⎟ S 3 . 23 0 . 2qBµ (2-53) Donde: PhD. 5). 1. Ecuación de difusividad. ∂ 2 p 1 ⎛ ∂p ⎞ φµct ⎛ ∂p ⎞ + ⎜ ⎟= ⎜ ⎟ ∂r 2 r ⎝ ∂r ⎠ k ⎝ ∂r ⎠ (2-9) 2. Condición de contorno interior qµ ⎛ ∂p ⎞ = cos n tan te ⎜r ⎟ = ⎝ ∂r ⎠ rw 2πkh (2-56) 3. Condición de contorno exterior: ⎛ ∂p ⎞ ⎜ ⎟ = 0 para todo (t) ⎝ ∂r ⎠ re (2-57) 4. Condición inicial: p(r,t) = pi ; para t = 0. o también p(r,0) = pi o también, para todo rw ≤ r ≤ re. 6. 1. PhD. 6 podemos anotar: Las curvas que están en la parte superior corresponden a la solución de un pozo produciendo a tasa de flujo constante localizado en un yacimiento circular cerrado.

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